MARKUS KLUTE: Bine ați
revenit la 8.701.
Deci, în această prelegere,
vom începe să
privim un exemplu
de proces QED,
pentru care acum putem, cu
toate instrumentele pe care le avem în mână, să
calculăm
amplitudinea de tranziție a elementelor matricei.  În
regulă.
În termeni mai generali,
putem privi toate exemplele.
Și ele sunt enumerate aici -
procese de ordinul doi și
un proces de ordinul al treilea.
Le vom discuta
mai detaliat pe măsură ce mergem mai departe.
Acest lucru este de fapt doar pentru a
vă oferi feedback
pentru diferitele
tipuri de procese pe care le vom
analiza.
Deci prima este
împrăștierea elastică.
Și împrăștierea muon-electron
, acesta este
singurul proces pe care îl vom
analiza mai detaliat.
De ce?
Pentru că acesta este
cel mai simplu caz.
Pentru acest proces, există
o singură diagramă de ordine,
care este exact
cea prezentată aici.
Pentru alte procese în care
interacționează aceeași particulă,
constatăm că trebuie să luăm în
considerare mai multe diagrame -
de exemplu, aceasta aici,
unde avem
împrăștierea electronilor și a electronilor.
Și așa că trebuie să calculăm
nu doar această diagramă principală,
care arată exact ca
cea pentru împrăștierea muonilor,
dar trebuie să
includem și [INAUDIBLE]
unde schimbăm
piciorul electronului de ieșire.
Și așa mai departe.
Și alte procese
includ împrăștierea
electron-pozitron
, care
este cauzată de împrăștierea Bhabha,
împrăștierea Compton, pentru care am
discutat
deja despre cinematica,
dar și procese inelastice
cum ar fi anihilarea perechilor sau
producția de perechi.
Există o
diagramă foarte interesantă aici,
care este diagrama de ordinul trei
, care
este responsabilă pentru
momentul magnetic anormal.
Și vom vorbi mai multe
despre asta când vom
vorbi despre
interacțiuni de ordin superior.
Deci, să aruncăm o privire la acest proces de
împrăștiere electroni-muoni
.
Deci doar o diagramă contribuie
la al doilea ordin.
Și astfel aveți un electron
și un muon care se împrăștie
prin schimbul unui foton.
Aceasta este până la urmă
diagrama QED.
Deci, acum, cum calculăm
elementul matricei?  Pur și
simplu respectăm
regulile Feynman -
regulile Feynman așa cum le-am
discutat înainte.
Și dacă vrei să faci asta acum,
desenează diagrama Feynman.
Este întotdeauna foarte bine și util
să desenați mai întâi o diagramă Feynman
și să etichetați în consecință.
Este foarte util dacă
doriți să evaluați sistematic
acest proces.
Și apoi începi să mergi
înapoi de la un picior de ieșire
înapoi la piciorul inițial.
Și vedeți această parte aici.
Aveți u3, a
treia particulă aici,
vectorul vârf și
prima particulă.
Atunci ai aici un propagator
pentru fotonul tău.
Este dat de minus i g
mu,nu împărțit la q pătrat.
Și apoi analizați
partea a doua aici.
Aici găsiți prima
particulă, vectorul vârf
și a doua particulă.
Pentru fiecare dintre aceste
linii, trebuie să vă
asigurați că
energia și impulsul sunt
convertite în acele
funcții delta [INAUDIBILE].
Și apoi ultima
parte pe care trebuie să o faci, să te
integrezi peste impulsul tău.  În
regulă.
Acesta este deja sfârșitul.
Următorul pas din
lista dvs. de reguli
este realizarea integrării.
Integrați peste q.
Asta elimină
funcția delta, dar
rămâi cu o
funcție delta pe care ar
trebui să o renunți, care apoi îți
oferă elementul de matrice.
Acum, aici am terminat deja.
Dacă acum doriți
să evaluați în continuare această diagramă,
de fapt, trebuie să fiți mai
explicit cu privire la spinorii
implicați.
Ceea ce trebuie făcut
acum este să avem o discuție cu privire
la modul de a gestiona
rotația particulelor, ceea
ce înseamnă a fi explicit
despre spinori.
Și pentru a face
asta, vom discuta despre
modul în care tratăm spinul, cum
trebuie să tratăm spinul,
fie într-un experiment în
care spinul
particulei inițiale este
cunoscut, fie într-un experiment în care
trebuie să facem o medie pentru
toate stările posibile de spin.
Deci asta face parte din
următoarea discuție.